Газовые лазеры
о тела должна быть порядка десятков
миллионов градусов! Удивительное свойство лазерного луча - его высокая
эффективная температура (даже при относительно малой средней мощности
лазерного излучения или малой энергии лазерного импульса) открывает перед
исследователями большие возможности, абсолютно неосуществимые без
использования лазера.
Лазеры различаются: способом создания в среде инверсной населенности,
или, иначе говоря, способом накачки (оптическая накачка, возбуждение
электронным ударом, химическая накачка и т. п.); рабочей средой (газы,
жидкости, стекла, кристаллы, полупроводники и т.д.); конструкцией
резонатора; режимом работы (импульсный, непрерывный). Эти различия
определяются многообразием требований к характеристикам лазера в связи с
его практическими применениями.
ЛАЗЕРНАЯ ТЕХНОЛОГИЯ.
Лазеры нашли широкое применение, и в частности используются в
промышленности для различных видов обработки материалов: металлов, бетона,
стекла, тканей, кожи и т. п.
Лазерные технологические процессы можно условно разделить на два
вида. Первый из них использует возможность чрезвычайно тонкой фокусировки
лазерного луча и точного дозирования энергии, как в импульсном, так и в
непрерывном режиме. В таких технологических процессах применяют лазеры
сравнительно невысокой средней мощности: это газовые лазеры импульсно-
периодического действия, лазеры на кристаллах иттрий-алюминиевого граната с
примесью неодима. С помощью последних были разработаны технология сверления
тонких отверстий (диаметром 1-10 мкм и глубиной до 10-100 мкм) в рубиновых
и алмазных камнях для часовой промышленности и технология изготовления
фильеров для протяжки тонкой проволоки. Основная область применения
маломощных импульсных лазеров связана с резкой и сваркой миниатюрных
деталей в микроэлектронике и электровакуумной промышленности, с маркировкой
миниатюрных деталей, автоматическим выжиганием цифр, букв, изображений для
нужд полиграфической промышленности.
В последние годы в одной из важнейших областей микроэлектроники -
фотолитографии, без применения которой практически невозможно изготовление
сверхминиатюрных печатных плат, интегральных схем и других элементов
микроэлектронной техники, обычные источники света заменяются на лазерные. С
помощью лазера на ХеСL (1=308 нм) удается получить разрешение в
фотолитографической технике до 0,15-0,2 мкм.
Дальнейший прогресс в субмикронной литографии связан с применением в
качестве экспонирующего источника света мягкого рентгеновского излучения из
плазмы, создаваемой лазерным лучом. В этом случае предел разрешения,
определяемый длиной волны рентгеновского излучения (1=0,01-0,001 мкм),
оказывается просто фантастическим.
Второй вид лазерной технологии основан на применении лазеров с
большой средней мощностью от 1кВт и выше. Мощные лазеры используют в таких
энергоемких технологических процессах, как резка и сварка толстых стальных
листов, поверхностная закалка, направление и легирование крупногабаритных
деталей, очистка зданий от загрязненных поверхностей, резка мрамора,
гранита, раскрой тканей, кожи и других материалов. При лазерной сварке
металлов достигается высокое качество шва и не требуется применение
вакуумных камер, как при электроннолучевой сварке, а это очень важно в
конвейерном производстве.
Мощная лазерная технология нашла применение в машиностроении,
автомобильной промышленности, промышленности строительных материалов. Она
позволяет не только повысить качество обработки материалов, но и улучшить
технико-экономические показатели производственных процессов. Так, скорость
лазерной сварки стальных листов толщиной 14 мкм достигает 100м/ч при
расходе электроэнергии 10 кВт/ч.
ГАЗОВЫЕ ЛАЗЕРЫ
Газовыми называются лазеры, в которых активной средой являются газ,
смесь нескольких газов или смесь газов с парами металла.
Газовые лазеры представляют собой, пожалуй, наиболее широко
используемый в настоящее время тип лазеров и, возможно, в этом отношении
они превосходят даже рубиновые лазеры. Газовым лазерам также, по-видимому,
посвящена большая часть выполненных исследований. Среди различных типов
газовых лазеров всегда можно найти такой, который будет удовлетворять почти
любому требованию, предъявляемому к лазеру, за исключением очень большой
мощности в видимой области спектра в импульсном режиме. Большие мощности
необходимы для многих экспериментов при изучении нелинейных оптических
свойств материалов. В настоящее время большие мощности в газовых лазерах не
получены по той простой причине, что плотность атомов в них недостаточно
велика. Однако почти для всех других целей можно найти конкретный тип
газового лазера, который будет превосходить как твердотельные лазеры с
оптической накачкой, так и полупроводниковые лазеры. Много усилий было
направлено на то, чтобы эти лазеры могли конкурировать с газовыми лазерами,
и в ряде случаев был достигнут определенный успех, однако он всегда
оказывался на грани возможностей, в то время как газовые лазеры не
обнаруживают никаких признаков уменьшения популярности.
Особенности газовых лазеров большей часто обусловлены тем, что они,
как правило, являются источниками атомных или молекулярных спектров.
Поэтому длины волн переходов точно известны, они определяются атомной
структурой и обычно не зависят от условий окружающей среды. Стабильность
длины волны генерации при определенных усилиях может быть значительно
улучшена по сравнению со стабильностью спонтанного излучения. В настоящее
время имеются лазеры с монохроматичностыо, лучшей, чем в любом другом
приборе. При соответствующем выборе активной среды может быть осуществлена
генерация в любой части спектра, от ультрафиолетовой (~2000А) до далекой
инфракрасной области (~ 0,4 мм), частично захватывая микроволновую область.
Нет также оснований сомневаться, что в будущем удастся создать лазеры для
вакуумной ультрафиолетовой области спектра. Разреженность рабочего газа
обеспечивает оптическую однородность среды с низким коэффициентом
преломления, что позволяет применять простую математическую теорию для
описания структуры мод резонатора и дает уверенность в том, что свойства
выходного сигнала близки к теоретическим. Хотя к. п. д. превращения
электрической энергии в энергию вынужденного излучения в газовом лазере не
может быть таким большим, как в полупроводниковом лазере, однако благодаря
простоте управления разрядом газовый лазер оказывается для большинства
целей наиболее удобным в работе как один из лабораторных приборов. Что
касается большой мощности в непрерывном ре жиме (в противоположность
импульсной мощности), то природа газовых лазеров позволяет им в этом
отношении превзойти все другие типы лазеров.
Особенностью активной среды, находящейся в газовой фазе, является ее
высокая оптическая однородность, что позволяет применять большие оптические
длины резонатора и вследствие этого получать высокую направленность и
монохроматичность излучения.
Типичный лазер на нейтральных атомах (атомарный) – это газоразрядный
гелий-неоновый лазер, в котором используется смесь гелия и неона в
соотношении примерно 10:1,5:1 при общем давлении в газоразрядной трубке
около 80 Па. Вынужденное излучение создается атомами неона, а атомы гелия
участвуют лишь в передачи энергии атомам неона (рис 1.)
При возбуждении газовой смеси электрическим током (постоянным или
переменным с частотой около 30 МГц) возникает тлеющий разряд, подобный
разряду в рекламной неоновой лампе. В электрическом разряде часть атомов
неона переходит с основного уровня Е1 на долгоживущие возбужденные уровни
Е4 и Е5. Инверсия населенностей создается благодаря большей населенности
этих уровней по сравнению с короткоживущим уровнем Е3. В чистом неоне
созданию инверсии населенности мешает метастабильный уровень Е2, поэтому
полезным оказалось введения в рабочую смесь гелия.
Под действием электрического разряда часть атомов гелия ионизируется
и образуется плазма, содержащая электроны с большой кинетической энергией.
Эти электроны, сталкиваясь с атомами гелия, переводят их из основного
состояния Е1 на долгоживущие возбужденные уровни Е2 и Е3, которые близки к
уровням Е4 и Е5 неона. Поэтому при столкновениях возбужденных атомов гелия
с невозбужденными атомами неона возникает высокая вероятность резонансной
передачи возбуждения, в результате чего атомы неона оказываются на уровнях
Е4 и Е5, а атомы гелия возвращаются в основное состояние. Вероятность
возбуждения атомов неона до уровней Е2 и Е3 за счет столкновений с атомами
гелия мала, так как энергия этих состояний существенно отличается от
энергии уровней Е2 и Е3 гелия. Таким образом, использование
вспомогательного газа – гелия дает возможность осуществить дополнительно
заселение энергетических уровней неона и получить инверсию населенностей
между уровнями Е3 и Е4 , Е5 .
Поскольку уровень Е3 неона является короткоживущим, на переходах
Е4(Е3 и Е5(Е3, можно получить непрерывную генерацию. Переходу Е4(Е3
соответствует генерация в ближней инфракрасной области с длиной волны 1,153
мкм, а переходу Е5(Е3 – в красной области видимого спектра с длиной волны
0,6328 мкм. Каждый из уровней Е3, в диапазоне видимого и инфракрасного
спектров гелий-неоновый лаз
| |  скачать работу |
Газовые лазеры |
