Упрощённая кинетическая модель XeCl* лазера
лектрона к молекуле протекает через захват
электрона на автораспадный терм отрицательного иона. В этом случае
электронные термы молекулы и отрицательного иона пересекаются вблизи
равновесной конфигурации ядер в молекуле. Возможные варианты такого
пересечения представлены на рис.1, где R - координата ядер, ответственная
за процесс.
Атомы галогенов имеют наибольшее сродство к электрону среди атомов,
так что процессы прилипания электронов к молекулам, содержащим атомы
галогенов, наиболее эффективны. Наряду с этим такие процессы
характеризуются низкими порогами и поэтому представляют интерес для
приложений. Начнем анализ с процесса:
e + HCl > (HCl-)** > H + Cl- (1)
Данный процесс был исследован экспериментально. Статистическая обработка
полученных данных дала для порога процесса (1) 0,65 ± 0,04 эВ, и максимум
сечения соответствующий энергии электрона 0,78 ± 0,08 эВ. Энергия сродства
атома хлора к электрону составляет 3,62 эВ и энергия диссоциации молекулы
НС1 равна 4,31 эВ, что соответствует порогу данного процесса для
невозбужденной молекулы 0,69 эВ согласно приведенным выше данным. Энергия
возбуждения 0,69 эВ отвечает расстоянию между ядрами 1,6 А для молекулы
НС1. Эта величина может быть использована в качестве оценки для расстояния
Rc пересечения термов, ответственных за процесс (1).
По рис.1,а можно проследить поведение электронных термов для процесса
(1), причем при больших расстояниях между ядрами автораспадные термы
соответствуют системам Н + С1- и Н- + С1. В первом случае терм
характеризуется симметрией 2?+, во втором случае имеется два терма
симметрии 2?- и 2П. Очевидно, только электронные термы 2? существенны для
этого процесса, поскольку основное состояние молекулы ?, и только эти
автораспадные состояния образуются при захвате s-электрона. В результате
взаимодействия автораспадных термов 2? в верхнем из них имеет место сильное
отталкивание, тогда как в нижнем происходит слабое отталкивание или
притяжение при расстояниях, отвечающих захвату электрона. Далее,
колебательная энергия молекулы НС1 равна 0,37 эВ, поэтому только два
возбужденных колебательных состояния могут эффективно участвовать в
процессе прилипания электрона (1) и разные сечения захвата отвечают
молекулам в разных колебательных состояниях. Это делает сложной зависимость
сечения прилипания электрона от его энергии. Дополнительная информация о
поведении электронных термов автораспадных состояний (НС1-)** следует из
анализа колебательного возбуждения молекулы НС1 электронным ударом. Сечение
этого процесса имеет острый максимум вблизи порога процесса (1), который
по порядку величины равен 10-15 см2, и второй широкий максимум наблюдается
при энергии электрона около 2,5 эВ.
Положения нижних электронных термов молекул и ионов
[pic]
Рис.1. а, 1.б.
Положение термов молекулы HCl и иона HCl- – а.
Положение термов молекулы Cl2 и иона Cl-2 – б.
Такой характер колебательного возбуждения молекулы подтверждает
существование двух автораспадных термов (НС1-)**, которые имеют симметрию
2?. Константа скорости для детально противоположного процесса по отношению
к (1)
Н- + С1 > е + НС1 (2)
равна 9,6?10-10 см3/с при комнатной температуре. По порядку величины
это совпадает с константой скорости поляризационного захвата отрицательного
иона водорода атомом хлора, которая равна 2?10-9 см3 с-1. Этот процесс
ведет главным образом к заселению колебательного состояния v = 2 образуемой
молекулы НС1. Таким образом, из разных данных следует, что пересечение
электронных термов для основного электронного состояния молекулы НС1 и
нижнего автораспадного состояния (НС1-)** происходит вблизи точки поворота
для второго колебательного состояния молекулы НС1, что влияет на характер
процесса (1).
Процесс прилипания электронов к двухатомным молекулам галогенов типа X2
е + Х2 > (Х-2)** > Х- + Х (3)
энергетически выгоден при нулевой температуре. Но возможность этого
процесса зависит от положения автораспадных термов. На рис.1.б приведены
нижние электронные термы автораспадных состояний для Сl-2 вместе с
электронным термом основного состояния С12. Основное состояние
отрицательного молекулярного иона Сl-2 при больших расстояниях между ядрами
отвечает состоянию С1(2Р) + C1-(1S), так что имеется четыре нижних
электронных терма отрицательного молекулярного иона Сl-2 с симметрией 2?+u,
2Пg, 2Пu, 2?+g, перечисленные в порядке возрастания их энергии. Электронный
терм 2?+u отвечает стабильному состоянию отрицательного молекулярного иона.
Можно связать положения этих термов с положениями резонансов в сечении
прилипания электрона к молекуле галогена, как это сделано в табл. 1.
Табл.1. Положения резонансов (Эв) для термов автораспадных состояний
|Терм |F2 |Cl2 |Br2 |I2 |
|2?+u |0.09 |- |- |- |
|2Пg |4 |0.03 |0.07 |0.05 |
|2Пu |7 |2.5 |1.4 |0.9 |
|2?+g |10 |5.5 |3.7 |2.5 |
Как видно, за исключением молекулы фтора, основной терм молекулярного
иона не пересекается с термом основного состояния молекулы.
Из данных представленных в табл.1 следует, что сечение захвата электрона
молекулами Сl2, Вг2 и I2 должно быть меньше, чем в случае молекулы F2. Это
противоречит некоторым экспериментам, так что поведение термов в
соответствии с данными табл. 8 требует дополнительной проверки.
В заключении отметим, что концепция прилипания электронов к молекулам
через образование автораспадных состояний существует несколько десятилетий
и является основой для понимания этих процессов. Экспериментальные
исследования привели к более глубокому представлению об этих процессах и
позволили проанализировать процессы прилипания электрона не только к
газовым молекулам, но и к другим атомным системам, включающим комплексы,
кластеры и пленки. Поэтому современные знания о процессах прилипания
электрона могут быть полезны для анализа различных явлений на границе
плазмы и поверхности, а также на поверхности частицы, находящейся в плазме.
2.3. Кинетика процессов, происходящих в эксимерных XeCl лазерах
Исследование кинетики реакций в газах на галогенидах инертных газов
довольно сложно. В кинетических процессах участвует много частиц: атомы и
молекулы в основном и возбужденном состоянии, несколько сортов ионов, а
также большое число возбужденных атомов и молекул. В работе [7] приводится
более 50 реакций между возбужденными молекулами, атомами и ионами, а так же
излучением, которые необходимо учитывать при рассмотрении кинетики
процессов, происходящих в ХеСl-лазере в результате электрического
возбуждения смеси. С целью упрощения рассмотрения кинетики реакций
происходящих в эсимерных лазерах, разделим все реакции, происходящие в
плазме на 8 групп, рассмотрим лишь наиболее важные из них. При этом
некоторые реакции могут принадлежать не только одной группе, а двум и
более. Первыe три группы составляют:
1. Первичные реакции с электронами, например:
e + He ( He+ +e +e
(4)
e + Xe ( Xe* + e
(5)
e + HCl ( HCl(v) +e
(6)
2. Реакции между частицами буферного газа, например
He* + He + He ( He2 * + He (7)
He+ + 2He ( He2+ + He (8)
Ne* + Ne + Ne ( Ne2* + Ne (9)
3.Реакции с HCl, например:
e + HCl ( HCl(v) +e
(10)
e + HCl ( H + Cl-
(11)
e + HCl ( HCl+ +2e
(12)
4. Реакции с потерями электронов и положительно заряженных ионов: а)
диссоциативная рекомбинация:
HeXe+ +e ( Xe* + He (13)
б) тройная рекомбинация, например:
He2+ + e + He ( He* + 2He (14)
в) прилипание электрона к нейтральным частицам, например:
e + HCl ( H + Cl- (15)
Cl +e + Ne ( Cl- +e + Ne (16)
отрицательный и положительный ионы могут рекомбинировать как бинарно
(перезарядка):
Cl- + Xe+ ( Xe* + Cl (17)
так и в тройных соударениях:
Xe+ + Cl- + Ne ( XeCl* + Ne (18)
Реакции (15) и (16) протекают достаточно быстро. Следует заметить
необычайную зависимость скорости этих реакций от давления. При давлении
ниже одной атмосферы константа скорости этих реакций имеет достаточно
большое значение. Реакция типа (16) вносит существенный вкла
| |  скачать работу |
Упрощённая кинетическая модель XeCl* лазера |
