Главная    Почта    Новости    Каталог    Одноклассники    Погода    Работа    Игры     Рефераты     Карты
  
по Казнету new!
по каталогу
в рефератах

Механические колебания в дифференциальных уравнениях



 Другие рефераты
Методы решения уравнений в странах древнего мира Методы численного моделирования МДП-структур Минимизация ФАЛ Минимизация функций алгебры логики

Колебаниями называются процессы, которые характеризуются определенной повторяемостью во времени. Колебательные процессы широко распространены в природе и технике, например качания маятника часов, переменный электрический ток и т.д. При колебательном движении маятника изменяется координата центра масс, в случае переменного тока колеблются напряжение и сила тока. Физическая природа колебаний может быть разной, однако различные колебательные процессы описываются одинаковыми характеристиками и одинаковыми уравнениями. Рассмотрим механические колебания. Гармонические колебания. Гармоническими колебаниями называются колебания, при которых изменяющаяся величина изменяется по закону синуса (косинуса). Пусть груз весом Р подвешен на вертикальной пружине, длина которой в естественном состоянии равна [pic]. Груз слегка оттянут книзу и затем отпущен. Найдем закон движения груза, пренебрегая массой пружины и сопротивлением воздуха. Решение Направим ось Ох вниз по вертикальной прямой, проходящей через точку подвеса груза. Начало координат О выберем в положении равновесии груз, то есть в точке, в которой вес груза уравновешивается силой натяжения пружины. Пусть ( означает удлинение пружины в данный момент, а (ст—статическое удлинение, т.е. расстояние от конца нерастянутой пружины до положения равновесия. Тогда (=(ст+х, или (-(ст=х. Дифференциальное уравнение получим из второго закона Ньютона: F=ma, где m=P/g—масса груза а—ускорение движения и F—равнодей-ствующая приложенных к грузу сил. В данном случае равнодействующая слагается из силы натяжения пружины и силы тяжести. По закону Гука сила натяжения пружины пропорциональна её удлинению: Fупр=-с(, где с – постоянный коэффициент пропорциональности называемый жесткостью пружины. [pic] Так как в положении равновесия сила равновесия сила натяжения пружины уравновешивается весом тела, то P= с(ст. Подставим в дифференциальное уравнение выражение Р и заменим (-(ст через х, получится уравнение в виде: [pic] или, обозначив с/m через k2, [pic] (1) Полученное уравнение определяет так называемые свободные колебания груза. Оно называется уравнением гармонического осциллятора. Это линейное дифференциальное уравнение второго порядка с постоянными коэффициентами. Его характеристическое уравнение: [pic] имеет мнимые корни [pic], соответственно этому общее решение [pic] Для выяснения физического смысла решения удобнее привести его к другой форме, введя новые произвольные постоянные. Умножив и разделив на [pic], получим: [pic] Если положить [pic] [pic] [pic] то [pic] (2) График гармонических колебаний имеет вид: [pic] Таким образом, груз совершает гармонические колебания около положения равновесия. Величину А называют амплитудой колебания, а аргумент [pic] — фазой колебания. Значение фазы при t=o т.e. величина [pic], называется начальной фазой колебания. Величина [pic] есть частота колебания. Период колебания [pic] и частота k зависят только от жесткости пружины и от массы системы. Так как с = Р/(ст = mg/(ст, то для периода можно получить также формулу: [pic] Скорость движения груза получается дифференцированием решения по t: [pic] Для определения амплитуды и начальной фазы необходимо задать начальные условия. Пусть, например, в начальный момент t = 0 положение груза x=x0 и скорость (=(0. Тогда [pic] [pic], откуда [pic], [pic] Из формул для амплитуды и начальной фазы видно, что в отличие от частоты и периода собственных колебаний они зависят от начального состояния системы. При отсутствии начальной скорости ((0=0) амплитуда А=х0, а начальная фаза (=(/2 и, таким образом, [pic] или [pic] Затухающие колебания. Затухающими колебаниями называются колебания, амплитуды которых из-за потерь энергии реальной колебательной системой с течением времени уменьшают- ся. Найдем закон движения груза в условиях предыдущей задачи, но с учетом сопротивления воздуха, которое пропорционально скорости движения. Решение К силам, действующим на груз, прибавляется здесь сила сопротивления воздуха [pic] (знак минус показывает, что сила R направлена противоположно скорости (). Тогда дифференциальное уравнение движения в проекции на ось Ox имеет вид [pic] или если положить [pic], [pic], то [pic] (3) Это уравнение также является линейным однородным уравнением второго порядка с постоянными коэффициентами. Его характеристическое уравнение: [pic] имеет корни [pic] (4) Характер движения целиком определяется этими корнями. Возможны три различных случая. Рассмотрим сначала случай, когда [pic]. Это неравенство имеет место, когда сопротивление среды невелико. Если положить [pic], то корни (4) имеют вид [pic]. Тогда общее решение можно записать в виде [pic] или, преобразовав, умножая и деля на [pic], получим: [pic] положим, что [pic] [pic] [pic], тогда [pic] (5) График зависимости отклонения от положения равновесия от времени имеет вид: [pic] Если заданы начальные условия: [pic] при t = 0, то можно определить А и (. Для этого находим [pic] и подставляем t = 0 в выражения для [pic]и [pic] получим систему уравнений [pic] Разделелив обе части второго уравнения на соответствующие части первого получим [pic] откуда [pic] или [pic] а [pic] Так как [pic] то [pic] Решение (5) показывает, что имеют место затухающие колебания. Действии- тельно, амплитуда колебания [pic] зависит от времени и является монотонно убывающей функцией, причем [pic] при [pic]. Период затухающих колебаний определяется по формуле [pic] Моменты времени, в которые груз получает максимальное отклонение от начала координат (положения равновесия), образуют арифметическую прогрессию с разностью, равной полупериоду Т/2. Амплитуды затухающих колебаний образуют убывающую геометрическую прогрессию со знаменателем, равным [pic] или [pic]. Эта величина называется декрементом затухания и обычно обозначается буквой D. Натуральный логарифм декремента lnD = - пТ/2 называется логарифмическим декрементом затухания. Частота колебаний [pic]в этом случае меньше, нежели в предыдущем ([pic]), но, как и там, не зависит от начального положения груза. Если сопротивление среды велико и [pic], то, положив [pic], получим корни (4) в виде [pic] Так как [pic], то оба корня отрицательны. Общее решение уравнения в этом случае имеет вид [pic] (6) Отсюда видно, что движение апериодическое и не имеет колебательного характера. Аналогичный характер будет иметь движение и в случае [pic], когда общее решение имеет вид [pic] (7) Легко заметить, что в обоих последних случаях при [pic] имеем [pic]. Если заданы начальные условия [pic] и [pic], то в случае, когда [pic], имеем [pic], а [pic]. Решая эту систему относительно [pic] и [pic], получим [pic], [pic] и, следовательно [pic] [pic] В случае же, когда [pic], получаем [pic], [pic] и следовательно, [pic] Вынужденные колебания без учета сопротивления среды. Вынужденными колебаниями называют колебания, вызванные внешней периодической возмущающей силой. Пусть груз весом Р подвешен на вертикальной пружине, длина которой в ненагруженном состоянии равна [pic]. На груз действует периодическая возмущающая сила [pic] где Q и р — постоянные. Найдем закон движения груза, пренебрегая массой пружины и сопротивлением среды. Решение Как и для гармонических колебаний, получаем уравнение [pic] Полагая, как и прежде, [pic] и, кроме того, [pic] перепишем уравнение в виде [pic] (8) Это—неоднородное линейное уравнение второго порядка с постоянными коэффициентами, причем однородным уравнением, соответствующим уравнению (8), является (1). Поэтому [pic]; остается найти х. Если предположить, что [pic], то частное решение х, нужно искать в виде [pic], где М и N — коэффициенты, подлежащие определению. Итак, [pic][pic] Производя вычисления, получаем [pic] [pic] откуда М=0 и [pic] Полученное таким образом частное решение [pic] (9) определяет так называемые вынужденные колебания, созданные возмущаю- щей силой [pic]. Вынужденные колебания, имеют тот же период, что и возмущающая сила, совпадают с ней по фазе (т. е. имеют одинаковую начальную фазу) при k>p, либо отличаются на (, если k<0. Закон движения представляется общим решением [pic]. (10) Оно слагается из собственно вынужденных колебаний (9), которые определяются внешней возмущающей силой, и собственных колебаний (2), обусловленных исключительно внутренними причинами: жесткостью пружины и массой груза. Если заданы начальные условия: [pic] и [pic], то можно определить произвольные постоянные А и (. Для этого продифференцируем функцию (10): [pic] и подставим в выражения х и [pic] значение аргумента t = 0; получим систему уравнений относительно A и (: [pic] Преобразуем её так: [pic] возведем в квадрат обе части каждого из этих уравнений и сложим. Тогда [pic] Для нахождения ( разделим обе части первого уравнения на соответствую- щие части второго; получим [pic] откуда [pic] при этом [pic], [pic] Итак, искомым частным решением, удовлетворяющим заданным начальным условиям, является функция [pic] или [pic] Частное решение (9), характеризующее собственно вынужденные колебания, было получено в предположении, что [pic], т. е. что частота внешней силы не совпадает с частотой собственных колебаний. Если же [pic], то дело будет обстоять совсем иначе. Действительно, уравнение (8) можно переписать теперь в виде [pic] (11) Частное решение следует искать в форме [pic], где М и N — коэффициенты, подлежащие определению. Итак, [pic][pic] откуда получаем [pic], [pic], и следовательно, частное решение имеет вид [pic] Общее решение в этом случае [pic] (12) Найдем [pic] и подставим в выражения х и [pic] значение t=0; получим [pic] [pic] [pic] или [pic] Из последних двух равенств находим [pic], [pic] откуда [pic] [pic] [pic] Перепишем общее решение так: [pic] тогда искомое частное решение, удовлетворяющее заданным начальным условиям, запишется в виде. [pic] Выражение (12) показывает, что амплитуда вынужденных колебаний [pic] в этом случае может стать неограниченно большой даже тогда, когда q невелико. Иначе говоря, возможно получение сколь угодно больших амплитуд при малых возмущающих силах.

12
скачать работу


 Другие рефераты
ІІ Дүниежүзілік соғыстан кейінгі туризм. Қазіргі замандағы туризм
Монополияның мәнi
Проблемы культурного развития человечества на пороге XXI в.
О соотношении философии и науки в мировоззрении русских философов


 

Отправка СМС бесплатно

На правах рекламы


ZERO.kz
 
Модератор сайта RESURS.KZ